(完整版)大学物理知识点

一. 描述运动的物理量 1. 位矢、位移和路程

由坐标原点到质点所在位置的矢量r称为位矢

yr s rr A Bvrvv22位矢rxiyj,大小 rrxy运动方程

rrA rrrrt

rrB r xxt运动方程的分量形式

yyt位移是描述质点的位置变化的物理量

o x rrrrrr22△rrrxiyj△rxy△t时间内由起点指向终点的矢量，BA路程是△t时间内质点运动轨迹长度s是标量。 明确

rr、r、s的含义(

rrrs)

2. 速度（描述物体运动快慢和方向的物理量）

rrrDrVxrDyr=i+j=uxi+uyj DtVtDtrrrdrr瞬时速度(速度) vlim(速度方向是曲线切线方向) t0tdt22drdrdxdydydx22vijvxivyj，vvxvydtdtdtdtdtdtr平均速度 u=

rdsdrdtdt 速度的大小称速率。

3. 加速度(是描述速度变化快慢的物理量）

rrv平均加速度at

rrrrdd2r2 瞬时加速度(加速度) alim△t0tdtdtdvdvxdvyd2xd2yrij2i2j a方向指向曲线凹向adtdtdtdtdt2dvyd2yd2xdv22xaaxaydt2dt2dtdt222

二.抛体运动 运动方程矢量式为 r

r1rrv0tgt2

21

xv0cost(水平分运动为匀速直线运动)分量式为  12yvsintgt(竖直分运动为匀变速直线运动)02三.圆周运动(包括一般曲线运动) 1.线量：线位移s、线速度v切向加速度atds dtdvdt(速率随时间变化率)

v2法向加速度anR(速度方向随时间变化率)。

2.角量：角位移(单位rad)、角速度ddt(单位rads1)

d2d2角速度(单位) rads2dtdt3.线量与角量关系：sR、 v=R、 atR、 anR2

4.匀变速率圆周运动：

vv0at0t1212(1) 线量关系sv0tat (2) 角量关系0tt

2222v2v0202as2

第二章牛顿运动定律主要内容

一、牛顿第二定律

rdpr骣物体动量随时间的变化率等于作用于物体的合外力Fç=åçç桫dtrrrdPdmvF=dtdtr即： Fi÷÷÷÷rrrrdVF=m 或F=ma， m常量时

dt

rrF说明：(1)只适用质点；(2) 为合力 ；(3) a与F是瞬时关系和矢量关系；

(4) 解题时常用牛顿定律分量式

rrFxmax（平面直角坐标系中）Fma (一般物体作直线运动情况)

Fmayy 2

（自然坐标系中）

v2Fnmanmr（法向）Fma (物体作曲线运动)

dvFtmatm（切向）dt运用牛顿定律解题的基本方法可归纳为四个步骤 运用牛顿解题的步骤：

1）弄清条件、明确问题（弄清已知条件、明确所求的问题及研究对象） 2）隔离物体、受力分析（对研究物体的单独画一简图，进行受力分析） 3）建立坐标,列运动方程（一般列分量式）； 4) 文字运算、代入数据

举例：如图所示，把质量为m10kg的小球挂 在倾角ra 300的光滑斜面上，求

1(1) 当斜面以ag的加速度水平向右运动时，

3(2) 绳中张力和小球对斜面的正压力。 解：1) 研究对象小球

2）隔离小球、小球受力分析

3）建立坐标,列运动方程（一般列分量式）； x:FT y rN  rFT  cos30Nsin30ma (1)

oox

y:FTsin30oNcos30omg0 (2)

4) 文字运算、代入数据

rP 1x: 3FTN2ma (ag) (3)

3y: FT3N2mg (4)

FT131mg(1)109.81.57777.3N232

Nmg109.8oFgtg3077.30.57768.5N Tcos30o0.866(2)由运动方程，N=0情况

x: FTcos30oma

y: FTsin30o=mg a=ggctg30o9.8317ms2

3

第三章动量守恒和能量守恒定律主要内容

一. 动量定理和动量守恒定理 1. 冲量和动量

rt2vtt称为在时间内,力对质点的冲量。 FIFdt12t1rrr质量m与速度v乘积称动量Pmv

rt2rrr2. 质点的动量定理：IFgdtmvmv21 t1

质点的动量定理的分量式：

IxFxdtmv2xmv1xt1t2IyFydtmv2ymv1yt1t2 IzFzdtmv2zmv1zt1t2

3. 质点系的动量定理：

t2t1nnrexrrrrFdtmvmvPP0 iii0i0niiiIxPxPox质点系的动量定理分量式IyPyPoyIPPzozz

rrrrdP动量定理微分形式，在dt时间内：FdtdP 或 F=

dt4. 动量守恒定理：

当系统所受合外力为零时，系统的总动量将保持不变，称为动量守恒定律

F外=Fi0,i1nnrr则mivi=mi0vi0=恒矢量ni

i

动量守恒定律分量式：

若 Fx0,若 Fy0,若 Fz0,则　mivixC1恒量i则miviyC2恒量i则mivizC3恒量i二.功和功率、保守力的功、势能 1.功和功率：

bvbr质点从a点运动到b点变力F所做功WFdrFcosds

aa恒力的功：WvrrFcosrFr

4

功率：

prrdwFcosvFgv dt2.保守力的功

rr物体沿任意路径运动一周时，保守力对它作的功为零WcÑFgdr0

l3.势能

保守力功等于势能增量的负值，物体在空间某点位置的势能EpwEpEp0VEp

vvFdrx,y,z

Ep(x,y,z)Ep00

Ep00A(x,y,z)11万有引力作功：wGMmrbra重力作功：wmgybmgya弹力作功：11wkxb2kxa222

1212mvmv0 22三.动能定理、功能原理、机械能守恒守恒 1. 动能定理 质点动能定理：W质点系动能定理：

作用于系统一切外力做功与一切内力作功之和等于系统动能的增量

WinexiWiininn112mvimv2i0i2i2n2.功能原理：外力功与非保守内力功之和等于系统机械能（动能+势能）的增量

WexWncinEE0

机械能守恒定律：只有保守内力作功的情况下，质点系的机械能保持不变

inWexWnc0当inWexWnc(EkEp)(Ek0E) p0

真 空 中 的 静 电 场

知识点：

1. 场强

(1) 电场强度的定义

(2) 场强叠加原理

EEiFEq0

(矢量叠加)

5

E(3) 点电荷的场强公式

q40r2ˆr

(4) 用叠加法求电荷系的电场强度 2. 高斯定理

Edqˆr240r

真空中

1EdSS0q内

1SDdS0q内,自由 电介质中

DE0rE

3. 电势

(1) 电势的定义

Vp零势点pEdl

Vp对有限大小的带电体,取无穷远处为零势点,则

pEdl

(2) 电势差

VaVbVViVqbaEdl

(3) 电势叠加原理 (标量叠加)

(4) 点电荷的电势

40r (取无穷远处为零势点)

电荷连续分布的带电体的电势 4. 电荷q在外电场中的电势能 5. 移动电荷时电场力的功

Vdq40r

(取无穷远处为零势点)

waqVaAabq(VaVb)6. 场强与电势的关系

EV

静 电 场 中 的 导 体

知识点：

1.导体的静电平衡条件 (1) (2)

E内0

E表面导体表面

6

2. 静电平衡导体上的电荷分布

导体内部处处静电荷为零.电荷只能分布在导体的表面上.

E表面0

C3. 电容定义

qU

C 平行板电容器的电容

0rSd

电容器的并联

CCi (各电容器上电压相等)

电容器的串联

11CCi (各电容器上电量相等)

1Q21WeCV22C24. 电容器的能量

1WeE22 电场能量密度

5、电动势的定义

iLEkdlE 式中k为非静电性电场.电动势是标量，其流向由低电势指向高电势。

静 电 场 中 的 电 介 质

知识点：

1. 电介质中的高斯定理

2. 介质中的静电场 3. 电位移矢量

真 空 中 的 稳 恒 磁 场

知识点：

1. 毕奥-萨伐定律

电流元Idl产生的磁场

式中,

ˆ0IdlrdB4r2

Idl表示稳恒电流的一个电流元(线元),r表示从电流元到场点的距离, rˆ表示从电流元指向场点的单位矢量..

2. 磁场叠加原理

在若干个电流(或电流元)产生的磁场中,某点的磁感应强度等于每个电流(或电流元)单独存在时在该点所产生的磁感强度的矢量和. 即

BBi

3. 要记住的几种典型电流的磁场分布

(1)有限长细直线电流

0IB(cos1cos2)4a

1、2为电流入、出端电流元矢量与它们到场点的矢径间的夹角.

7

式中,a为场点到载流直线的垂直距离,

B0Ia)

无限长细直线电流

2r

B0R2Ib) 通电流的圆环

2(x2R2)3/2

B0I4R单位为：弧度（rad）圆环中心

(4) 通电流的无限长均匀密绕螺线管内 B0nI

4. 安培环路定律

真空中

LBdl0I内 磁介质中 LHdl

I0内

BH0rH

当电流I的方向与回路l的方向符合右手螺旋关系时, I为正,否则为负. 5. 磁力

Fqv(1) 洛仑兹力

B

质量为m、带电为q的粒子以速度v沿垂直于均匀磁场B方向进入磁场,粒子作圆周运动,其半径为 T2m周期为

qB

(2) 安培力 FIdlB

(3) 载流线圈的磁矩

pmNISnˆ

载流线圈受到的磁力矩 Mp

mB

V1(4) 霍尔效应 霍尔电压

neIBb

电 磁 感 应 电 磁 场

知识点：

1. 楞次定律:感应电流产生的通过回路的磁通量总是反抗引起感应电流的磁通量的改变. 2. 法拉第电磁感应定律

iddt N 3. 动生电动势: 导体在稳恒磁场中运动时产生的感应电动势.

b

ab(vB)dla 或 (vB)dl

4. 感应电场与感生电动势: 由于磁场随时间变化而引起的电场成为感应电场. 它产生电动势为感生电动势.

8

RmvqB

idE感dldtR2dB2rdt

局限在无限长圆柱形空间内, 沿轴线方向的均运磁场随时间均匀变化时, 圆柱内外的感应电场分别为

rdBE感2dt5. 自感和互感 自感系数

(rR)E感(rR)

L IdIdt

自感电动势 自感磁能

LLWmM12LI 22112I1I2

互感系数

互感电动势

21MdI1dt

B21BH6. 磁场的能量密度wm22

7. 位移电流 此假说的中心思想是: 变化着的电场也能激发磁场.

通过某曲面的位移电流强度Id等于该曲面电位移通量的时间变化率. 即Id 位移电流密度

jDDtdDdtSDdS

t

8. 麦克斯韦方程组的积分形式

dmB EdldSLSdttDdSSqVdV

BdS0

SLHdl

SjdSSDdS t第七章气体动理论主要内容

一.理想气体状态方程：

PVPVPVC1122TT1T2

；

PVmRTM；

PnkT9

23123；k1.3810J；NA6.02210mol；RNAgk R8.31Jkgmolk二. 理想气体压强公式

p2nkt 312

ktmv2分子平均平动动能

12三. 理想气体温度公式

ktmv2kT四.能均分原理

32

1. 自由度：确定一个物体在空间位置所需要的独立坐标数目。 2. 气体分子的自由度 单原子分子 (如氦、氖分子)i3；刚性双原子分子i5；刚性多原子分子i6

3. 能均分原理：在温度为T的平衡状态下，气体分子每一自由度上具有的平均动都相等，其值为4.一个分子的平均动能为：k1kT2

ikT2

五. 理想气体的内能（所有分子热运动动能之和） 1.1mol 理想气体E3.

iRT 2im一定量理想气体ERT()

2M第八章热力学基础主要内容

一.准静态过程（平衡过程）

系统从一个平衡态到另一个平衡态，中间经历的每一状态都可以近似看成平衡态过程。 二.热力学第一定律

QEW1.气体W；dQdEdW

V2V1Pdv

2.Q,E,W符号规定

3.dEmmCVgmdT　　或E2E1CVgm(T2T1) MM

CVgmiR 2三.热力学第一定律在理想气体的等值过程和绝热过程中的应用 1. 等体过程

W0 QEC(TT)Vgm212. 等压过程

Wp(V2V1)R(T2T1) QEWCpgm(T2T1) 10

CpgmCVgm3.等温过程

Cpgmi2RR,　　　热容比＝1

2CVgmE2E10mV2mp2 QTWTMRTlnVMRTlnp114. 绝热过程

Q0 WEC(TT)Vgm21

绝热方程PVC1， V-1TC2 ，P1TC3 。

四.循环过程

特点：系统经历一个循环后，E0

（代数和）W（代数和）系统经历一个循环后Q

1. 正循环（顺时针）-----热机 逆循环（逆时针）-----致冷机 2. 热机效率：

QWQ1Q212Q1Q1Q1 式中：Q1------在一个循环中，系统从高温热源吸收的热量和；

Q2------在一个循环中，系统向低温热源放出的热量和；

。 W＝Q1－Q2------在一个循环中，系统对外做的功（代数和）3. 卡诺热机效率: c1T2T1

式中：T1------高温热源温度；T2------低温热源温度； 4. 制冷机的制冷系数：

定义：e卡诺制冷机的制冷系数：e五. 热力学第二定律

Q2Q2= WQ1-Q2

Q2T2Q1Q2T1T21. 开尔文表述：从单一热源吸取热量使它完全变为有用功的循环过程是不存在的（热机效率为100是不可能的）。 2. 克劳修斯表述：热量不能自动地从低温物体传到高温物体。

两种表述是等价的.

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